热力学习题详解

沿路径积分微分形式

习题 6 · 课程 4热力学第一定律

  • 微分形式
  • 恰当微分
  • 施瓦茨判据
  • 曲线积分

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题目

考虑两个微分形式

ω1=ydx+xdy,ω2=ydx,\omega_1 = y\,\mathrm{d}x + x\,\mathrm{d}y, \qquad \omega_2 = y\,\mathrm{d}x,

以及从原点 O(0,0)O(0,0) 连接到点 M(1,1)M(1,1) 的三条路径:路径 γ1\gamma_1 先沿水平线段 O(1,0)O\to(1,0),再沿竖直线段 (1,0)M(1,0)\to M; 路径 γ2\gamma_2 先沿竖直线段 O(0,1)O\to(0,1),再沿水平线段 (0,1)M(0,1)\to M; 路径 γ3\gamma_3 则是直接连接 OOMM 的直线段。

  1. 通过找出满足 ω1=df\omega_1 = \mathrm{d}f 的函数 ff,证明 ω1\omega_1 是恰当微分形式。
  2. 分别参数化各线段,计算 γ1ω1\int_{\gamma_1}\omega_1γ2ω1\int_{\gamma_2}\omega_1。再不经计算得到该结果。
  3. ω2\omega_2 应用施瓦茨判据。可以得出什么结论?
  4. 计算 γ1ω2\int_{\gamma_1}\omega_2γ2ω2\int_{\gamma_2}\omega_2γ3ω2\int_{\gamma_3}\omega_2,并作评论。

提示

提示
在水平线段上 dy=0\mathrm{d}y = 0,在竖直线段上 dx=0\mathrm{d}x = 0: 每个积分都化为一个普通定积分。

详细解答

解答
问题 1。 f(x,y)=xyf(x,y) = xy 符合要求,因为 f/x=y\partial f/\partial x = yf/y=x\partial f/\partial y = x

问题 2。 对于参数化为 t(x(t),y(t))t\mapsto\bigl(x(t),y(t)\bigr) 的曲线,有

γω1=[y(t)x(t)+x(t)y(t)],dt.\int_\gamma\omega_1 = \int \left[y(t)x'(t)+x(t)y'(t)\right],\mathrm{d}t.

路径 γ1\gamma_1 由两条线段组成。在第一段上,x(t)=tx(t)=ty(t)=0y(t)=0t[0,1]t\in[0,1];因此 dx=dt\mathrm{d}x=\mathrm{d}tdy=0\mathrm{d}y=0。 在第二段上,x(t)=1x(t)=1y(t)=ty(t)=t,同样有 t[0,1]t\in[0,1];因此 dx=0\mathrm{d}x=0dy=dt\mathrm{d}y=\mathrm{d}t。所以

I1=γ1ω1=01(0×1+t×0)dt+01(t×0+1×1)dt=0+01dt=1.\begin{aligned} I_1 = \int_{\gamma_1}\omega_1 &= \int_0^1\left(0\times 1+t\times 0\right)\,\mathrm{d}t + \int_0^1\left(t\times 0+1\times 1\right)\,\mathrm{d}t \\ &= 0+\int_0^1\mathrm{d}t = 1. \end{aligned}

对于 γ2\gamma_2,第一段参数化为 x(t)=0x(t)=0y(t)=ty(t)=t,第二段参数化为 x(t)=tx(t)=ty(t)=1y(t)=1,两段均有 t[0,1]t\in[0,1]。因此

I2=γ2ω1=01(t×0+0×1)dt+01(1×1+t×0)dt=0+01dt=1.\begin{aligned} I_2 = \int_{\gamma_2}\omega_1 &= \int_0^1\left(t\times 0+0\times 1\right)\,\mathrm{d}t + \int_0^1\left(1\times 1+t\times 0\right)\,\mathrm{d}t \\ &= 0+\int_0^1\mathrm{d}t = 1. \end{aligned}

两个数值相同。其实不计算也可以预见这一点:由于 ω1=df\omega_1=\mathrm{d}ff(x,y)=xyf(x,y)=xy,其积分只依赖于端点,

γω1=f(M)f(O)=f(1,1)f(0,0)=1.\int_\gamma\omega_1=f(M)-f(O)=f(1,1)-f(0,0)=1.

问题 3。 写成 ω2=A(x,y)dx+B(x,y)dy\omega_2=A(x,y)\,\mathrm{d}x+B(x,y)\,\mathrm{d}y。 这里 A(x,y)=yA(x,y)=yB(x,y)=0B(x,y)=0。若该形式恰当,施瓦茨判据应给出

Ay=Bx.\frac{\partial A}{\partial y}=\frac{\partial B}{\partial x}.

然而 A/y=1\partial A/\partial y=1,而 B/x=0\partial B/\partial x=0。 两个交叉偏导数不同,因此 ω2\omega_2 不是恰当微分形式。它的积分可能依赖于 OOMM 之间所取的路径,下面的计算正好验证了这一点。

问题 4。 因为 ω2=ydx\omega_2=y\,\mathrm{d}x,只有在 yy 非零时 xx 的变化才会对积分有贡献。沿用前面的参数化,在 γ1\gamma_1 上有

J1=γ1ω2=010×1dt+01t×0dt=0.\begin{aligned} J_1 =\int_{\gamma_1}\omega_2 &=\int_0^1 0\times 1\,\mathrm{d}t +\int_0^1 t\times 0\,\mathrm{d}t \\ &=0. \end{aligned}

γ2\gamma_2 上,第一段满足 x(t)=0x(t)=0,故 dx=0\mathrm{d}x=0; 第二段满足 x(t)=tx(t)=ty(t)=1y(t)=1dx=dt\mathrm{d}x=\mathrm{d}t。于是

J2=γ2ω2=01t×0dt+011×1dt=1.\begin{aligned} J_2 =\int_{\gamma_2}\omega_2 &=\int_0^1 t\times 0\,\mathrm{d}t +\int_0^1 1\times 1\,\mathrm{d}t \\ &=1. \end{aligned}

最后,对角线段 γ3\gamma_3 可显式参数化为

x(t)=t,y(t)=t,t[0,1],x(t)=t,\qquad y(t)=t,\qquad t\in[0,1],

从而 dx=dt\mathrm{d}x=\mathrm{d}tdy=dt\mathrm{d}y=\mathrm{d}t。故

J3=γ3ω2=01y(t)x(t)dt=01tdt=12.J_3 =\int_{\gamma_3}\omega_2 =\int_0^1 y(t)x'(t)\,\mathrm{d}t =\int_0^1 t\,\mathrm{d}t =\frac12.

三条路径的端点相同,却给出三个不同的值:J1=0J_1=0J2=1J_2=1J3=1/2J_3=1/2。这正是非恰当微分形式所特有的路径依赖性。